単純な蒸気圧縮サイクル

液体が沸騰して蒸発する-凍結温度と臨界温度内の圧力に依存する温度で液体と気体の状態が変化します（図2.2を参照）。 沸騰すると、蒸発の潜熱が得られ、潜熱の凝縮が伝達されます。

熱は低い温度と圧力で液体状態になり、潜熱を提供して蒸発させます。 ペアは、自動的に高圧に圧縮され、潜熱に対応する飽和温度が拒否される可能性があるため、液体に戻ります。 サイクルを図2.3に示します。 蒸発過程での熱媒体の冷却の効果。これは液体と蒸気の間のエンタルピーの変化で、 испариС、ель.

このプロセスをより詳細に調査するために、冷凍エンジニアは圧力エンタルピーまたはPhチャートを使用します（図 2.4）。 この図は、物質の液相と気相を説明する便利な方法です。 縦軸は圧力P、横方向はhエンタルピーです。 飽和曲線は、純粋な液体と純粋な気体または蒸気の境界を定義します。 この地域には、蒸気で液体の過熱蒸気が見られました。 この領域は、液体の過冷却液体でマークされています。 上の曲線より上の圧力では、液体と蒸気の区別はありません。 この圧力を超えると、ガスを液化できません。 これは臨界圧力と呼ばれます。 曲線の下の領域、つまり液体と蒸気の混合物。

単純な蒸気圧縮サイクル 図2.4のPhチャートに重ねて表示されます。 クーラントの蒸発または蒸発のプロセスは定圧プロセスであるため、水平線です。 蒸気の圧縮に使用されるエネルギーの圧縮の過程で、熱に変わり、その温度とエンタルピーを増加させるので、蒸気の圧縮状態の終わりに過熱チャートと飽和曲線の外側になります。 圧縮熱が断熱圧縮と呼ばれるガスのエンタルピーを高めるプロセス。 結露が始まる前に、蒸気を冷却する必要があります。 最終的な圧縮温度はほとんど常に以下です 凝縮温度 示されているように、したがって、凝縮温度を超える温度では一定量の熱が排除されます。 これは、理想的なサイクルからの逸脱を表しています。 飽和曲線内の水平線の実際の凝縮プロセスが表示されます。

簡単なとき 蒸気圧縮サイクル 温度エントロピーダイアグラム（図2.5）に表示されます。逆カルノーサイクルからの偏差は、影付きの場所で識別できます。 断熱圧縮プロセスは、凝縮温度に達するポイントを超えて継続します。 斜線の三角形は、凝縮圧力に達するまで圧縮プロセスが等温（つまり一定温度）に変化した場合に回避できる追加作業量を表します。

プロセスの一定のエンタルピーの拡大。 これは、Phスキーマ上の垂直線の形で準備されます。 液体の膨張中に熱が吸収または排除されることはなく、バルブを通過するだけです。 バルブ内の圧力を下げた後、冷却のためのエネルギーを除去するために、液体蒸気の温度が対応して低下するはずです。 したがって、液体の量は、関連するガスのバルブ量を増やし、その名前につながります 膨張弁。 たとえば、拡大の過程からエネルギーを回収する試みは行われません。 タービンの助けを借りて。 これは、完全なサイクルからの2番目の偏差です。 復元される可能性のある作業は、図2.5 .....の影付きの四角形で表されます。